亚波长，亚波长衍射时的自成像

本文目录一览

1，亚波长衍射时的自成像
2，微纳光纤和微纳米光纤是一个意思吗
3，THz与毫米波和亚毫米波有什么区别
4，什么是亚波长量级
5，什么是隐失波深度是多少
6，为什么亚波长微纳结构材料的非线性光学效应会增强

1，亚波长衍射时的自成像

你说的可是泰伯效应？一般大学的光学教材都有的，看看梁铨廷的《物理光学》吧

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亚波长衍射时的自成像

2，微纳光纤和微纳米光纤是一个意思吗

Nanoscale Optical Fiber——亚波长和纳米直径光纤。的中国人不规范叫法，相同意思。

你好！他们是不同的~~~仅代表个人观点，不喜勿喷，谢谢。

微纳光纤和微纳米光纤是一个意思吗

3，THz与毫米波和亚毫米波有什么区别

毫米波:波长为10～1毫米（频率为30～300吉赫）的电磁波。亚毫米波：波长为1～0.1毫米（频率为 300～3000吉赫）的电磁波。太赫兹波：是指频率在0.1THz到10THz范围的电磁波，波长大概在0.03到3mm范围，介于微波与红外之间。电磁频谱就是这样，有重的，也交叠的。

好，很好，非常好！

THz与毫米波和亚毫米波有什么区别

4，什么是亚波长量级

?亚波长光学——以表面等离子体激元为核心研究内容的新兴学科，研究亚波长尺寸下光学器件和光学系统中光的行为和性质，利用表面等离子体和光子的相互作用，在亚波长范围内实现对光的控制和利用。

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5，什么是隐失波深度是多少

研究发现,物体受光波照射后,离开物体表面的光波分为两种成份:一部分光向远方传播,这是传统光学显微镜能接收的信息;而另一部分光波只能沿物体表面传播,一旦离开表面就很快衰减。从几何光学的角度来看,当发生全反射时,光会在玻璃界面上完全反射而不进入液体溶液中。实际上,由于波动效应,有一部分光的能量会穿过界面渗透到溶液中,平行于界面传播。这部分光就是所谓的隐失波。隐失波还有另外一种解释：对于一个有限大小的物体，其空间频谱是无限延伸的。其中低频分量为传输波分量，高频分量为隐失波分量。即隐失波分量反映物体的细节信息，通过恢复物体的隐失波分量可以实现物体的亚波长成像。全反射时，光波不是绝对在界面上被反射回第一介质，而是透入第二介质大约一个波长的深度，并沿着界面流过波长量级距离后重新返回第一介质，沿着反射光方向射出。这个沿着第二介质表面流动的波称为隐失波，曾称倏逝波。隐失波离开表面的衰减是呈指数形式的。

物体受光波照射后,离开物体表面的光波分为两种成份:一部分光向远方传播,这是传统光学显微镜能接收的信息;而另一部分光波只能沿物体表面传播,一旦离开表面就很快衰减。从几何光学的角度来看,当发生全反射时,光会在玻璃界面上完全反射而不进入液体溶液中。实际上,由于波动效应,有一部分光的能量会穿过界面渗透到溶液中,平行于界面传播。这部分光就隐失波

6，为什么亚波长微纳结构材料的非线性光学效应会增强

材料的非线性极化引起材料光学性质的变化，导致不同频率光波之间的能量耦合从而使入射光波的频率振幅偏振及传播方向发生改变

非线性光学 nonlinear optics 现代光学的一个分支，研究介质在强相干光作用下产生的非线性现象及其应用。激光问世之前，基本上是研究弱光束在介质中的传播，确定介质光学性质的折射率或极化率是与光强无关的常量，介质的极化强度与光波的电场强度成正比，光波叠加时遵守线性叠加原理（见光的独立传播原理）。在上述条件下研究光学问题称为线性光学。对很强的激光，例如当光波的电场强度可与原子内部的库仑场相比拟时，光与介质的相互作用将产生非线性效应，反映介质性质的物理量（如极化强度等）不仅与场强e的一次方有关，而且还决定于e的更高幂次项，从而导致线性光学中不明显的许多新现象。介质极化率p与场强的关系可写成 p＝α1e＋α2e2＋α3e3＋… 非线性效应是e项及更高幂次项起作用的结果。常见非线性光学现象有：①光学整流。e2项的存在将引起介质的恒定极化项，产生恒定的极化电荷和相应的电势差，电势差与光强成正比而与频率无关，类似于交流电经整流管整流后得到直流电压。②产生高次谐波。弱光进入介质后频率保持不变。强光进入介质后，由于介质的非线性效应，除原来的频率ω外，还将出现2ω、3ω、……等的高次谐波。1961年美国的p.a.弗兰肯和他的同事们首次在实验上观察到二次谐波。他们把红宝石激光器发出的3千瓦红色（6943埃）激光脉冲聚焦到石英晶片上，观察到了波长为3471.5埃的紫外二次谐波。若把一块铌酸钡钠晶体放在1瓦、1.06微米波长的激光器腔内，可得到连续的1瓦二次谐波激光，波长为5323埃。非线性介质的这种倍频效应在激光技术中有重要应用。③光学混频。当两束频率为ω1和 ω2（ω1＞ω2）的激光同时射入介质时，如果只考虑极化强度p的二次项，将产生频率为ω1＋ω2的和频项和频率为ω1－ω2的差频项。利用光学混频效应可制作光学参量振荡器，这是一种可在很宽范围内调谐的类似激光器的光源，可发射从红外到紫外的相干辐射。④受激拉曼散射。普通光源产生的拉曼散射是自发拉曼散射，散射光是不相干的。当入射光采用很强的激光时，由于激光辐射与物质分子的强烈作用，使散射过程具有受激辐射的性质，称受激拉曼散射。所产生的拉曼散射光具有很高的相干性，其强度也比自发拉曼散射光强得多。利用受激拉曼散射可获得多种新波长的相干辐射，并为深入研究强光与物质相互作用的规律提供手段。⑤自聚焦。介质在强光作用下折射率将随光强的增加而增大。激光束的强度具有高斯分布，光强在中轴处最大，并向外围递减，于是激光束的轴线附近有较大的折射率，像凸透镜一样光束将向轴线自动会聚，直到光束达到一细丝极限（直径约5×10-6米），并可在这细丝范围内产生全反射，犹如光在光学纤维内传播一样。⑥光致透明。弱光下介质的吸收系数（见光的吸收）与光强无关，但对很强的激光，介质的吸收系数与光强有依赖关系，某些本来不透明的介质在强光作用下吸收系数会变为零。研究非线性光学对激光技术、光谱学的发展以及物质结构分析等都有重要意义。常用的二阶非线性光学晶体有磷酸二氢钾（kdp）、磷酸二氢铵（adp）、磷酸二氘钾(kd*p)、铌酸钡钠等。此外还发现了许多三阶非线性光学材料。